4.4.1 应变弹性储存能及释放谱

    金属应变时,若外力做功W,同时放出热量Q,则应变金属内能的增加量为Δu=W-Q(4.36)此时应变金属焓的变化为ΔH=Δu+pΔV(4.37)金属在应变前后体积的变化ΔV甚小,故pΔV项可以忽略,即ΔH≈Δu(4.38)则Gibbs自由能的变化ΔG=ΔH-TΔS与Helmholtz自由能的变......查看详细>>

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4.4.2 伴随储存能释放时板条马氏体的回复

    退火(对变形金属而言)或回火(对马氏体而言)的加热,提供了为越过势垒能量所需的热激活。随着储存能在退火或回火时的释放,金属自由能降低,产生回复或再结晶过程,金属的显微组织结构以及性能也会发生相应的变化。马氏体型热强......查看详细>>

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4.5.1 晶界迁移和晶粒长大

    平直的界面较弯曲的界面具有更低的能量,因此,晶界的迁移总是力图使自己趋于平直,晶界迁移的方向指向曲率中心。晶界迁移的本质是晶界两侧原子的跃迁。在晶界凹侧的原子有较多的相邻原子配位,而晶界凸侧的原子其相邻原子配......查看详细>>

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4.5.2 组织结构不稳定性中的弥散相熟化

    过饱和的固溶体脱溶沉淀析出的弥散相在晶内呈弥散粒分布时,其形貌主要取决于相界能,它总有使相界总能量γS尽可能减小的趋势(γ为相界面张力,S为相界面积)。最初脱溶的弥散相粒子细小,且与固溶体基体之间以低相界能的共格或......查看详细>>

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4.5.3 共晶型组织的稳定性

    鉴于珠光体型热强钢(例如T/P22、910)还在使用,这里将共晶型组织的稳定性问题做一简要讨论,以供参考。合金在共晶结晶或共析转变时形成的双相共生组织,为共晶型组织。共晶型组织具有良好的热稳定性,这为它的应用开辟了前景。但......查看详细>>

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4.6.1 一般输运方程

    这里的处理适用于原子及单相中的缺陷粒子(电子、空穴、空位等)。如果我们将电场中的电位梯度(dV/dx)、热场中的温度梯度(dT/dx)与浓度场中的浓度梯度(dc/dx)相似看待,认为在样品中的某一区域,第i种粒子的全部输运过程和产生过程是......查看详细>>

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4.6.2 电输运

    γ-Fe中间隙碳原子的电输运行为相对地说较为简单。电场作用于碳离子C4+,使之在刚性的γ-Fe晶体中向阴极运动,于是形成碳的浓度梯度。方程(4.84)适合于这种情况的方程形式是əcC/ət=D·ə2cC/əx2+cCmC·ə2V/əx2(4.85)当电输......查看详细>>

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4.6.3 热输运

    温度梯度对一均匀系的影响与电场类似。驱动力是温度梯度,它作用于系统中的所有粒子,并引起浓度梯度,这就是热输运。这里,以点阵原子(例如纯金属)的热输运为例,这时虽不产生原子的浓度梯度,但却形成空位梯度(dcv/dx),方程(4.84......查看详细>>

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4.7 位错组态与结构不稳定性

    马氏体型热强钢的板条马氏体组织,其亚结构的位错组态具有举足轻重的作用。回火热处理时的中、高温回复,以及高温高压条件下的长期运行中的组织结构退化,都主要取决于位错的运动和组态。位错具有单位长度应变能αGb2,为了减......查看详细>>

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5.1 回火板条马氏体组织结构

    T/P91钢经正(淬)火并适当高温回火后,其金相组织为细的回火板条马氏体(图5.1)。图5.2是经TEM分析所得T/P91钢的亚结构。回火马氏体板条宽约0.2～0.4μm,板条内为精细的亚晶块结构,位错网络密布,碳化物粒子细小。图5.1P91的回火板条马氏......查看详细>>

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