按照重整化思想,为了从发散积分中分离出发散项,需要在粒子动量p2＝-μ2处进行减除,完成分离手术.μ2被称为重整化点.重整化点的选择不是唯一的,具体μ的值仍是任意的.值得注意的是,尽管不同方案对重整化点的选择不同,但都保证了...[继续阅读]

    在上一节中,我们已讨论了矢量介子与核子相互作用导致的核物质介电函数和磁导率的表达式.这里的矢量介子可以是ω介子或ρ介子.在这一节中,我们将以ω介子为例,讨论由于ωN相互作用而导致的核物质介电函数和磁导率在有限密度条...[继续阅读]

    F-L模型的关键是引入了一个唯象标量σ场,该场具有非线性自相互作用.在零温下,Goldflam和Wilets对袋常数B→0+的特殊情况求得的孤子数值解表明,强子中夸克被禁闭在孤子袋内,从而为QCD理论的禁闭性质提供了一种直观的物理解释.然而...[继续阅读]

    首先可以设想一下,若高压一对核子使其波函数交叠,则核子中的夸克就会在交叠区作公有化运动.如果压缩众多核子使波函数公有化区的夸克密度远高于在一个正常核子内的密度,那么就得到一个系统,其中充满了准自由的夸克(更确切...[继续阅读]

    现在我们应用前面介绍的方法计算高温低密下QED理论中的切向黏滞系数η[105].在计算中只涉及有关的二阶张量,这里把相关公式汇集如下玻尔兹曼方程右边的碰撞项可以表示为式中,a,b,c和d表示粒子种类.在以上的定义中,已将化学势引...[继续阅读]

    电磁场在介质中的传播已在电动力学中有深入的研究,把这类研究扩展到色电磁场在QGP中的传播是一个很自然的追求.折射指数是描述电磁场在介质中传播特性的一个基本物理量,折射指数n的一般定义是n2＝ε(ω,k)μ(ω,k),其中ε(ω,k)是介...[继续阅读]

    考虑具有拉氏量密度(2.4.2)式的热平衡系统,要精确地求出系统的能量密度是相当困难的,我们可近似地确定系统的能量密度.首先,把玻色场相对于它的热力学平均值作平移,由于宇称守恒要求赝标量场热力学平均值为零,即因此,只需平移...[继续阅读]

    在本节,我们将会在文献[161,162]提出的理论框架下,根据切向黏滞修正的分布函数推导出黏滞性色流体力学方程.黏滞性将会影响部分子分布函数.如果只考虑QGP中存在切向黏滞,则黏滞性QGP中部分子的分布函数为[163]式中,玻色子取“+”...[继续阅读]

    手征对称的序参量是凝聚σ.同位旋对称以及pion超流的序参量是凝聚π,当π≠0时同位旋对称破缺,发生pion超流.pion超流发生的临界同位旋化学势大约等于真空中的π介子质量,即μcI＝mπ＝140MeV.当夸克流质量无穷大时,退禁闭相变有明确的...[继续阅读]

    F-L模型的有效拉氏密度可写为这里已将夸克的流质量取为零,a,b,c和g是一组应该符合强子静态性质的可调参数.(A.4)式是为了重整化而引入的抵消项.设σ场的真空平均值为v,即v≡<0|σ(x)|0> (A.5)则经过场量平移σ→v+σ (A.6)之后,有<...[继续阅读]