驱动功率放大器是使驱动线圈在磁场中的运动速度按参考波形随时间而变化,要求此放大器有高的增益。图2-15中所示的功率放大器的增益为1000倍,驱动线圈和拾取线圈的升压比约1.6,整个系统的负反馈深度kβ=1600。图2-15驱动功率放大器...[继续阅读]

    速度定标器用于测定多道分析器中各道所对应的速度值、零速度对应的道址和速度的正负方向。速度定标分为“标样”定标和绝对速度定标两种方式。1.6.1标样定标等加速型谱仪通常采用α-Fe箔作为速度定标的标样,其定标范围不大于...[继续阅读]

    穆斯堡尔谱测量的几何布置分为透射和散射式两大类,图2-20给出了若干种典型的几何条件。图2-20测量几何布置类型(a)透射几何,(b)源运动,2π立体角,固定平面散射体,(c)源固定,圆锥形散射体运动,(d)源运动,固定平面散射体,(e)源运动,固...[继续阅读]

    2.2.1气体正比计数器常用的气体正比计数器探测的能量范围小于20keV,对57Fe的14.4keVγ射线在使用90%Kr+10%CH4气体时探测效率为100%,能量分辨率～10%,时间分辨率约10-6～10-8s,计数率高,讯噪比也较高。但它的输出脉冲电压低,因此对前置放大...[继续阅读]

    处于激发态的穆斯堡尔核除了通过再发射γ射线外还可通过其它内转换过程而退激到基态,此时将伴随发射内转换电子、特征X射线或俄歇电子。穆斯堡尔散射技术就是探测共振核在退激过程中所发射的这些射线。由于各种射线的能量...[继续阅读]

    穆斯堡尔散射技术是对样品表面进行非破坏性测量方法之一,其优点是本底辐射低,讯噪比要比透射法高的多,可以研究厚的或很薄的样品,并可以免去复杂的样品制备过程。其缺点在于计数率太低,往往需要强的放射源或增丰的吸收体...[继续阅读]

    处于样品表面层的共振核所发射的内转换电子在穿过一定厚度的物质后从表面逸出,在此过程中电子要损失部分能量。来自不同深度的内转换电子其能量损失不同,因而这些逸出的电子就具有不同的能量,将电子能量分析仪和穆斯堡尔...[继续阅读]

    离子注入穆斯堡尔谱学是一门边缘学科,利用同位素分离器、核反应等方法将放射性核或稳定同位素注入到金属、半导体和磁性介质等材料中,再利用穆斯堡尔效应探测注入的离子的各种穆斯堡尔参数,从而得到有关其微观结构的信息...[继续阅读]

    穆斯堡尔高温装置需要具有良好的温度均匀性,与周围环境的热绝缘性好,并保证样品在高温下不发生氧化或被污染,样品室两端的窗口对γ射线应有良好的透明度。图2-46至2-48为三个实用的高温装置。图2-46精密高温穆斯堡尔实验装置...[继续阅读]

    由于无反冲分数随温度降低而增大,因此大多数穆斯堡尔谱仪配有低温装置,它由低温杜瓦容器和控温,测温系统组成,这些容器及测温系统如图2-49至图2-51所示,使用的低温致冷剂主要为液氮(77K)和液氦(4.2K),有时也使用液氢或液氩。放射...[继续阅读]