根据电磁场理论,由边界条件(1-15)式,在边界上电场矢量E和磁场矢量H的切向分量连续,电感应矢量D和磁感应矢量B的法向分量连续。对一个波矢量k,电磁场的电场矢量可以分解为如下特定的两个彼此正交的分量,电场的两个分量在界面上...[继续阅读]

    1.外反射从低折射率材料入射到高折射率材料与低折射率材料界面产生的反射现象称为外反射。图1-6是计算的TM偏振光和TE偏振光在外反射时的反射系数绝对值随入射角变化的曲线。这里,依然假定两种介质都是各向同性、均匀透明的...[继续阅读]

    光在金属界面上反射时金属中有电流:J=σE(1-135)考虑单色平面波的情况,将对时间的微分替换为iω,麦克斯韦方程(1-1)式和(1-2)式写改为▽×E=iωμH(1-137)同样可以得到这里这些方程在形式上和不导电介质的相应方程完全相同,但对于金属需...[继续阅读]

    虽然到目前为止并没有在自然界中发现介电常数ε和磁导率μ都为负值的介质,但早在1968年,苏联科学家Veselago就在理论上研究了这类介质的电磁学性质[11]。事实上,麦克斯韦方程组是宏观电磁现象的普遍理论,因此介电常数ε和磁导率...[继续阅读]

    光场的约束是通过边界的存在来实现的。反射、折射导致波的相干叠加,相长干涉条件使光场分裂为特征的模场,典型的应用包括波导和谐振腔。下面仅从边界反射的角度来分析波导和谐振腔并获得模式条件,模场分布则需要严格求解...[继续阅读]

    如果光不是在主轴方向传播,即使是垂直于界面从各向同性介质入射到单轴各向异性介质,折射光也分成两束,如图1-17所示。产生偏折的那束光不服从斯涅尔折射定律,称为非常光,简称e光。非常光的电矢量在包含主轴和入射光线的平面...[继续阅读]

    由(1-175)式,入射波矢位于法线一侧,而反射波矢、折射波矢位于法线的另一侧;而且,随着波矢入射角的逐渐减小,波矢反射角和波矢折射角也逐渐减小。当θi＝0时,θr＝θt＝0。由(1-180)式,单轴晶体内e光光线与波矢不重合。对光从各向同...[继续阅读]

    负反射是指入射光线和反射光线位于法线同侧的现象。单轴晶体负反射的实验结果如图1-20所示[27]。仅考虑光轴在入射面内的情形。光在折射率为no、ne的单轴介质内入射,这里仅讨论入射角和反射角的关系,所以界面另一侧的介质的性...[继续阅读]

    只考虑光轴在入射面内的情形。光从折射率为no、ne的单轴介质内入射到介电常数为ε1的各向同性的介质内,振幅反射、透射系数分别为各符号的含义可以参考(二)(三)小节。(1-211)式和(1-212)式很容易推广到从各向同性介质入射到各向异...[继续阅读]

    波场传播的初级模型首先由惠更斯给出。惠更斯指出,如果已经知道某一时刻的波阵面,那么波阵面上的每一点都可以看作是新的子波波源,这一族子波的公切面(包络)就是下一时刻的波阵面。这就是惠更斯原理,如图1-23所示。利用惠更...[继续阅读]