2.5.1 Gormont模型

    Gormont模型是从直升机旋翼发展而来,该模型通过定义参考攻角αref经验性地模拟翼型的动态失速,参考攻角αref不同于翼型的几何攻角,其具体表达式为αref＝α-K1Δα (2-80)式中 M——马赫数;——α对时间的导数;t——翼型厚度;c——弦长。......查看详细>>

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2.5.2 Leishman-Beddoes模型

    1983年Beddoes提出了一个更复杂的可模拟附着流和分离流的动态失速模型,之后Leishman等人对其进行了修正,该模型相比于Gormont模型更加准确。Leishman-Beddoes模型包括三个部分: 非定常附着流、失速发生和分离流。非定常附着流的求解包括......查看详细>>

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2.6.1.1 连续性方程

    取流场中某任意形状的空间固定有限控制体,如图2-18所示,运用质量守恒定律,即单位时间内流进或流出表面S的流体质量等于控制体内质量改变速率。式中 ρ——流体密度;U——流体速度向量;S——控制体表面积,S=nS,n为表面单位法向向......查看详细>>

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2.6.1.2 动量方程

    取流场中某任意形状的空间固定有限控制体,如图2-18所示,运用牛顿第二定律,即F=ma(2-110)式中 F——控制体受到的合力;m——控制体内流体质量;a——加速度。图2-18 空间固定的有限控制体式 (2-110) 可进一步写成控制体受到的合力包括体......查看详细>>

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2.6.1.3 能量方程

    对于不可压缩流体,密度ρ是常数,主要的流场变量为压力p和速度U,前面推导的连续性方程与动量方程就是关于未知量p和U的方程。因此,对于不可压缩流动问题,连续性方程和动量方程足够描述流场流动特性。但是,对于可压缩流动问题......查看详细>>

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2.6.2.1 直接数值模拟

    直接数值模拟 (Direct Numerical Simulation,DNS) 方法,即直接利用非定常的N-S方程对湍流进行数值计算; 无需对湍流流动作任何的简化或近似。这种方法能对湍流流动中最小尺度涡进行求解,要对高度复杂的湍流运动进行直接的数值计算,必须......查看详细>>

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2.6.2.2 雷诺时均数值模拟

    雷诺时均数值模拟 (Reynolds-averaged Navier-Stokes,RANS) 方法的基本思想基于雷诺假设,在湍流流动中,任何物理量均可描述为一个平均量和一个脉冲量的叠加。例如瞬时速度分量u(x,y,z,t)可分解为平均速度&xf4d2;(x,y,z,t)与脉动速度u (x,y,z,t), 即......查看详细>>

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2.6.2.3 大涡模拟

    由于基于时均N-S方程与湍流模型的流场计算方法仅适用于模拟小尺度涡的湍流流动,因此无法从根本上解决湍流问题。为了使针对湍流的求解更加准确,更能反映不同尺度的涡团运动,又发展出了大涡模拟 (Large Eddy Simulation,LES) 方法,它......查看详细>>

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2.6.3.1 初始条件

    初始条件是指在进行迭代计算之前,计算域中所有网格点上相关物理量的初值,即计算开始时的流动条件。对于非定常计算,初始条件一般根据所考虑的具体问题给定。对于定常计算,则需要以某种初始条件出发,通过伪时间迭代,以收敛......查看详细>>

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2.6.3.2 边界条件

    边界条件是指为了获得物理空间问题的定解,必须给定的计算域边界上的相关参数值,由于具体物理问题的复杂性与多样性,CFD中亦对应多种具体的边界条件。1.进口边界条件(1) 速度进口边界条件。要求给定计算域进口的速度,既可以是......查看详细>>

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